中厚板 Q390CZ15 安钢

实 验 钢 在 不 同 变 形 温 度 下 单 道次压 缩 的 应 力

－ 应 变

曲 线如 图

２ ． ２ 所 示 。 在 热 加





工 过 程 中 ， 应 力 受 位 错 增值 引 起 的 加 工 硬化 和 高 温 变 形 引 起 的 动 态 软化 同 时进 行 、 



相 互 竞 争 的 交 互 作 用 而 变 化

。

图 中 可 Ｗ 看 出

， 实验 钢 存 在 加 工 硬化 型 、 动 态 回 复 



型 和动 态 再 结 晶 型 Ｈ 种 典 型形式 的 应 力

－ 应 变

曲 线

。 当 应 变 速 率 为 化 Ｏ ｌ ｓ

－

ｉ

， 变 形 温 



度 为

８ ０ ０

’

Ｃ 、 ８ ５ ０

°

Ｃ 、 ９ ０ （ ＴＣ 、 ９ ５ ０

’

Ｃ 和 Ｈ Ｋ Ｋ ＴＣ 时 ， 应 力

－ 应变

曲 线 均 为 动态 再 结 晶 



型 ， 在 再结 晶 温度 Ｗ 上 的 变 形 过 程 中

，

随 着 奥 氏 体 的 再 结 晶 的 进 行

， 变 形所 产 生 



的 储 存 能 的 释 放

， 应变 能 逐 渐 下 降 。 当 应 变 速 率 为

Ｉ ｓ

－

ｉ

， 变 形 温 度 为

ｌ ＯＯ Ｏ

’

Ｃ 时

， 



应 力

－ 应 变

曲 线 为 动 态 再 结 晶 型 ； 变形 温 度 为

９ ００

‘

Ｃ 和 ９ ５ ０

‘

Ｃ 时 ， 应 力 应变 曲 线 为 



动 态 回 复 型

， 实 验 钢 的 应 力 值先 随 应 变 的 积 累 而 増 大 ， 但其随 应 变 的 增 加 幅 度 越 



来 越 小

， 之 后 发 生 塑 性 变 形 ， 产 生 了 加 工 硬 化 现 象 ， 当 达 到 稳 定 状 态 时 ， 位 错 的 



增 值 率 与 消 失 率 动 态 相等

， 在 曲 线 上 反 映 流 变 应 力 转 为 水 平

； 变 形 温 度 为

８ ０ （ Ｔ Ｃ 



和

８ ５ ０

°

Ｃ 时

， 应 力 应 变 曲 线为 加 工 硬 化 型 ， 实 验 钢 在 变 形 的 过 程 中 ， 应 力值 会随 



着 应 变 的 积 累 而 不 断 的 增 大

， 但 是 加 工 硬 化 率 不高 。 当 应 变 速 率 为 ５ Ｓ

－

Ｉ

， 变 形 温 



度 为 ９０ （ Ｔ Ｃ

、 ９ ５ （ ｒ Ｃ 和 １ ０ ０ （ Ｔ Ｃ 时 ， 应 力

－ 应变

曲 线 为动 态 再结 晶 型 ； 变 形 温 度 为

８ ５ ０

°

Ｃ 



时

， 应 力

－ 应 变

曲 线为 动态 回 复 型 ； 变 形 温度 为

８ ０ （ Ｔ Ｃ 时 ， 应力

－ 应 变

曲 线 为 加 王 硬